Stern–Gerlach

Un faisceau spin-½ non polarisé donne +z/−z avec probabilité½. Transmettez les deux faisceaux ou post-sélectionnez un seul vers une deuxième mesure à angle θ de z. P(+θ|+z)=cos²(θ/2), P(+θ|−z)=sin²(θ/2). Même axe : conservation ;90° : moitié/moitié ;180° : inversion.

Théorie et échantillon aléatoire sont comparés. Après sélection, les pourcentages concernent les atomes transmis ; le résumé indique les atomes bloqués. Deux faisceaux : quatre chemins totalisent1, les probabilités finales restent½. Toute modification efface l’échantillon précédent ; une nouvelle mesure est indépendante.

Arbre de mesures, pas des trajectoires spatiales ni des forces calculées. Pas de recombinaison cohérente. Échantillonnage immédiat avec pseudoaléatoire du navigateur ; aucune attente artificielle d’animation. Modèle idéal, sans pertes de détection.1–100000 atomes incidents, sans limitation silencieuse. CSV et tableau ont le même dénominateur.

Les sorties indiquent la probabilité théorique et, après mesure, n = nombre observé. Les voies impossibles sont en pointillés. La séparation est schématique : angles et distances ne représentent pas des trajectoires réelles. Seuls le nombre saisi, le choix de seconde mesure, l’angle et le faisceau transmis sont conservés, sans échantillons.