Anneaux de Newton

Film symétrique verre–air–verre en incidence normale : t=t₀+r²/(2R). Le saut de phase rend le centre de contact sombre en réflexion. Ordre q=2t/λ : minima réfléchis et maxima transmis à q=m, autres extrema à q=m+½. m commence à 0. r²=(m+ε)λR−2Rt₀ ; valeur négative signifie absence d’anneau.

Modèle d’Airy sans pertes : ρ=[(n_g−1)/(n_g+1)]², F=4ρ/(1−ρ)², réflexion=Fsin²(πq)/(1+Fsin²(πq)), transmission=1−réflexion. Surfaces extérieures ignorées ; intensité relative à la lumière entrant depuis le verre. Un minimum transmis n’est pas une extinction totale. L’image amplifie indépendamment le contraste ; la valeur centrale reste l’intensité réelle du modèle.

Raster borné avec quatre sous-pixels. Approximation parabolique aux petits rayons ; anneaux fins limités par les pixels. Cliquez pour choisir le plus proche extremum existant. Modifier l’optique exige un nouveau calcul de l’image. Sélectionner un anneau présent dans l’image actualise immédiatement le repère et le graphique. Les échantillons de courbe ne sont pas des mesures.

Collez indice; rayon en mm. Fit r²=S(m+ε)+b : λ=1000S/R en nm, t₀=−1000b/(2R) en nm. Deux indices distincts requis. Écart ajusté négatif peut indiquer bruit ou indices incohérents. RMSE du rayon carré, pas incertitude de λ. Géométrie/vue efface les points actifs, garde le texte. Les saisies et le texte collé restent dans ce navigateur, même inachevés. Images, points échantillonnés et ajustements sont temporaires. Réinitialiser restaure l’optique en gardant le texte. Sans spectre, absorption, rugosité ni tracé complet des rayons courbes.

Calculer les anneaux. La sélection réagit ensuite directement ; recalculer après modification de l’optique ou de la résolution.