Desdoblamiento Stark–Zeeman

Elegir Stark, Zeeman orbital o campos colineales E y B. Los campos válidos actualizan inmediatamente los cuatro niveles n=2. Origen y destino están en la barra;clic en el diagrama elige destino, Mayús-clic origen, y también funcionan Intro/Espacio. La flecha compara energías;los trazos indican ausencia de acoplamiento E1. Ni flecha ni λ equivalente prueban emisión de un fotón. Densidades abre una vista calculada explícitamente. Ambas secciones comparten escala logarítmica, coordenadas −12…12 a₀ y barra de 5 a₀. El raster se limita a 640 píxeles por lado;se reutiliza para coeficientes y tamaños iguales. Los cambios conservan abierta la vista de densidad. Opciones contiene los desplazamientos exactos y el visor 3D separado. Restablecer recupera campos, modelo y estados iniciales y vuelve a niveles. Solo se conservan los textos E/B, modelo e identificadores elegidos, incluso borradores vacíos, no válidos, con coma o inactivos. Se migran valores numéricos antiguos. No se restauran gráficos, imágenes ni la vista de densidad;recargar muestra niveles actualizados.

Hidrógeno coulombiano ideal, núcleo infinitamente pesado, sin espín, primer orden en n=2. En base (2s,2p₀,2p₊,2p₋), eEz solo acopla s–p₀ con −3ea₀E; Zeeman orbital tiene diagonal (0,0,+μBB,−μBB). kV/cm se multiplica por10⁵ para V/m. Desplazamientos combinados ±3a₀E y ±μBB, sin sumas arbitrarias. S±=(2s∓2p₀)/√2. En E=0 se elige s/p₀; las bases degeneradas no son únicas.

Campos con signo según el mismo eje z, no campos no paralelos. Sin estructura fina/hiperfina, desplazamiento de Lamb, espín, Stark cuadrático/diamagnetismo, mezcla de otros n o ionización. Modelo ideal, no predicción de precisión para todo campo real, especialmente cerca de cero.

δE es relativo al nivel sin perturbación. |ΔE| y λ=hc/|ΔE| no demuestran una línea observable. E1 se calcula en la base y normaliza a9a₀²:1 para s–p,1/2 para mezcla Stark–p±; S+↔S− y p+↔p− no tienen acoplamiento E1. π axial, σ transversal. No es tasa de emisión; faltan poblaciones y factores de frecuencia. Diferencia cero: ningún fotón de frecuencia finita.

ψ=exp(−r/2)[cₛ(2−r)+c₀z+(−c₊+c₋)x/√2−i(c₊+c₋)y/√2]/√(32π), coordenadas en a₀. Las secciones y=0 muestran |ψ|² en a₀⁻³ con escala logarítmica compartida; no son probabilidad integrada ni orbitales exactos deformados por campos.

Richard Fitzpatrick: Linear Stark Effect · MIT: Hydrogen Fine Structure