Diffusion de Rutherford

La sonde décrit une particule alpha (Z=2) repoussée par une charge ponctuelle d’or fixe (Z=79). L’énergie est l’énergie cinétique incidente ; la cible lourde reste fixe. χ=2 atan(a/b), a=kZ₁Z₂e²/(2E), rₘᵢₙ=a+√(a²+b²). La section différentielle est en barns par stéradian (1 b=10⁻²⁸ m²). Écrantage atomique, recul, forces nucléaires et effets quantiques sont omis : ce n’est pas une expérience complète sur une feuille d’or.

Le lancement trace un échantillon. Le faisceau circulaire utilise b=bₘₐₓ√u et un azimut uniforme, donc une surface uniforme. La bande plane choisit b signé uniformément et donne un autre histogramme angulaire, pas une section par angle solide. L’histogramme compte seulement les trajectoires révélées par classes de 5°, pas dσ/dΩ. La graine répète le même échantillon. Les options sont dans le menu dépliable.

Les asymptotes incidentes sont parallèles à +x. L’hyperbole coulombienne répulsive est tournée vers le faisceau et limitée à une fenêtre finie ; ce n’est pas une animation temporelle de particules. b=0 repart sans déplacement transversal. L’échelle dépend de la plage d’impact et du point de retour frontal ; la cible est symbolique. Glisser pour tourner, Ctrl/Meta+molette pour zoomer. La molette normale fait défiler la page. Pause, Reprendre et Réinitialiser contrôlent le tracé ; masquer le navigateur le met en pause.

La sonde analytique se met à jour directement. Le module de dessin est chargé au lancement ; Réinitialiser ou modifier une entrée annule un lancement en attente. Seules les saisies brutes sont conservées, sans trajectoires ni caméra. La barre principale contient énergie, plage du paramètre d’impact et sonde ; nombre de trajectoires, distribution et graine se trouvent dans les options d’échantillonnage.