Anillos de Newton

Película simétrica vidrio–aire–vidrio en incidencia normal: t=t₀+r²/(2R). El salto de fase hace oscuro el centro de contacto en reflexión. Orden q=2t/λ: mínimos reflejados y máximos transmitidos en q=m; otros extremos en q=m+½. m empieza en 0. r²=(m+ε)λR−2Rt₀; valor negativo significa ausencia de anillo.

Modelo de Airy sin pérdidas: ρ=[(n_g−1)/(n_g+1)]², F=4ρ/(1−ρ)², reflexión=Fsin²(πq)/(1+Fsin²(πq)), transmisión=1−reflexión. Ignora superficies externas; intensidad relativa a luz que entra desde vidrio. Un mínimo transmitido no implica extinción total. La imagen amplía el contraste de cada vista; el valor central es la intensidad real del modelo.

Raster limitado con cuatro subpíxeles. Aproximación parabólica para radios pequeños; los píxeles limitan anillos finos. Pulsa para elegir el extremo existente más cercano. Cambiar la óptica requiere calcular de nuevo la imagen. Seleccionar un anillo existente en ella actualiza al instante el marcador y el gráfico. Las muestras teóricas no son mediciones.

Pega índice; radio en mm. Ajuste r²=S(m+ε)+b: λ=1000S/R en nm y t₀=−1000b/(2R) en nm. Requiere dos índices distintos. Separación ajustada negativa puede indicar ruido o índices incorrectos. RMSE de radio cuadrado, no incertidumbre de λ. Cambiar geometría/vista borra puntos activos y mantiene el texto. Las entradas y el texto pegado se conservan en este navegador, incluso incompletos. Imágenes, puntos muestreados y ajustes son temporales. Restablecer recupera los valores ópticos conservando el texto. Sin espectro, absorción, rugosidad ni trazado completo de rayos curvos.

Calcular los anillos. La selección responde después directamente; recalcular al cambiar la óptica o la resolución.