Lente gravitacional
Lente puntual: ángulo de Einstein, posiciones de imágenes y aumento de fuente puntual. La ecuación de lente forma la imagen de una fuente finita.
Acerca de esta herramienta
Elija un ejemplo, cambie desplazamiento o radio y pulse Calcular. La imagen con lente aparece primero, con la fuente circular sin lente al lado o debajo, con igual escala en θ_E. La curva naranja indica el ángulo de Einstein. Una fuente exactamente centrada forma una banda anular finita; en otro caso, arcos o imágenes distorsionadas. Restablecer recupera el ejemplo de dos arcos y la vista de la imagen, y borra los resultados sin calcular de nuevo.
Dₗ, Dₛ y Dₗₛ son distancias de diámetro angular observador–lente, observador–fuente y lente–fuente en Mpc. En cosmología Dₗₛ ≠ Dₛ−Dₗ: introduzca las tres del mismo modelo. Se validan rangos positivos, no coherencia cosmológica. Los ejemplos aditivos son casos didácticos euclídeos; 0,004 Mpc = 4 kpc.
θ_E²=4GM Dₗₛ/(c²DₗDₛ). Las posiciones θ₊, θ₋ y μ=(u²+2)/(u√(u²+4)) del cuadro son para una fuente puntual ideal en el centro, u=β/θ_E. μ no es el aumento total del disco finito. Solo el modelo puntual diverge en u=0. La imagen uniforme finita sigue β⃗=θ⃗−θ⃗/|θ⃗|² en unidades de Einstein, conservando brillo superficial. El raster limita arcos finos.
Masa puntual única, lente delgada y desviaciones pequeñas: sin perfil galáctico realista, cizallamiento, retardos, óptica ondulatoria, sombra de agujero negro ni imagen observada. El esquema 3D exagera ángulos y separa arbitrariamente los planos; no integra físicamente los rayos. Sin WebGL siguen disponibles cálculo e imágenes.